動(dòng)量守恒的條件表述高中物理復(fù)習(xí)知識點(diǎn)
物理學(xué)是研究物質(zhì)最一般的運(yùn)動(dòng)規(guī)律和物質(zhì)基本結(jié)構(gòu)的學(xué)科。下面是小編整理的動(dòng)量守恒的條件表述高中物理復(fù)習(xí)知識點(diǎn)，歡迎閱讀，希望大家能夠喜歡。
動(dòng)量守恒的條件表述高中物理復(fù)習(xí)知識點(diǎn)1
所謂動(dòng)量守恒，意指動(dòng)量保持恒定�？紤]到動(dòng)量改變的原因是合外力的沖所致，所以動(dòng)量守恒條件的直接表述似乎應(yīng)該是合外力的沖量為O 。但在動(dòng)量守恒定律的實(shí)際表述中，其動(dòng)量守恒條件卻是合外力為。究其原因，實(shí)際上可以從如下兩個(gè)方面予以解釋。
（ 1 ） 條件表述應(yīng)該針對過程
考慮到?jīng)_量是力對時(shí)間的累積，而合外力的沖量為O 的相應(yīng)條件可以有三種不同的情況與之對應(yīng)：第一，合外力為O 而時(shí)間不為O ；第二，合外力不為0 而時(shí)間為。；第三，合外力與時(shí)間均為。顯然，對應(yīng)于后兩種情況下的相應(yīng)表述沒有任何實(shí)際意義，因?yàn)樵跁r(shí)間為。的相應(yīng)條件下討論動(dòng)量守恒，實(shí)際上就相當(dāng)于做出了一個(gè)毫無價(jià)值的無效判斷― 此時(shí)的動(dòng)量等于此時(shí)的動(dòng)量。這就是說：既然動(dòng)量守恒定律針對的是系統(tǒng)經(jīng)歷某一過程而在特定條件下動(dòng)量保持恒定，那么相應(yīng)的條件就應(yīng)該針對過程進(jìn)行表述，就應(yīng)該回避合外力的沖量為O 的相應(yīng)表述中所包含的那兩種使過程退縮為狀態(tài)的無價(jià)值狀況
�。� 2 ） 條件表述須精細(xì)到狀態(tài)
考慮到?jīng)_量是過程量，而作為過程量的合外力的沖量即使為。，也不能保證系統(tǒng)的動(dòng)量在某一過程中始終保持恒定。因?yàn)橥耆赡艹霈F(xiàn)如下狀況，即：在某一過程中的前一階段，系統(tǒng)的動(dòng)量發(fā)生了變化；而在該過程中的后一階段，系統(tǒng)的動(dòng)量又發(fā)生了相應(yīng)于前一階段變化的逆變化而恰好恢復(fù)到初狀態(tài)下的動(dòng)量。對應(yīng)于這樣的過程，系統(tǒng)在相應(yīng)過程中合外力的沖量確實(shí)為O ，但卻不能保證系統(tǒng)動(dòng)量在過程中保持恒定，充其量也只是保證了系統(tǒng)在過程的始末狀態(tài)下的動(dòng)量相同而已，這就是說：既然動(dòng)量守恒定律針對的是系統(tǒng)經(jīng)歷某一過程而在特定條件下動(dòng)量保持恒定，那么相應(yīng)的條件就應(yīng)該在針對過程進(jìn)行表述的同時(shí)精細(xì)到過程的每一個(gè)狀態(tài)，就應(yīng)該回避合外力的沖量為。的相應(yīng)表述只能夠控制過程而無法約束狀態(tài)
彈性正碰的定量研究
彈性正碰的碰撞結(jié)果
質(zhì)量為跳，和m ：的小球分別以vl 。和跳。的速度發(fā)生彈性正碰，設(shè)碰后兩球的速度分別為二，和二2 ，則根據(jù)碰撞過程中動(dòng)量守恒和彈性碰撞過程中系統(tǒng)始末動(dòng)能相等的相應(yīng)規(guī)律依次可得。
碰撞結(jié)果的表述結(jié)構(gòu)
作為碰撞結(jié)果，碰后兩個(gè)小球的速度表達(dá)式在結(jié)構(gòu)上具備了如下特征，即：若把任意一個(gè)小球的碰后速度表達(dá)式中的下標(biāo)作1 與2 之間的代換，則必將得到另一個(gè)小球的碰后速度表達(dá)式。碰撞結(jié)構(gòu)在表述結(jié)構(gòu)上所具備的上述特征，其緣由當(dāng)追溯到彈性正碰所遵循的規(guī)律表達(dá)的結(jié)構(gòu)特征：在碰撞過程動(dòng)量守恒和碰撞始末動(dòng)能相等的兩個(gè)方程中，若針對下標(biāo)作1 與2 之間的代換，則方程不變。
動(dòng)量與動(dòng)能的切入點(diǎn)
動(dòng)量和動(dòng)能都是從動(dòng)力學(xué)角度描述機(jī)械運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的參量，若在其間作細(xì)致的比對和深人的剖析，則區(qū)別是顯然的：動(dòng)量決定著物體克服相同阻力還能夠運(yùn)動(dòng)多久，動(dòng)能決定著物體克服相同阻力還能夠運(yùn)動(dòng)多遠(yuǎn)；動(dòng)量是以機(jī)械運(yùn)動(dòng)量化機(jī)械運(yùn)動(dòng)，動(dòng)能則是以機(jī)械運(yùn)動(dòng)與其他運(yùn)動(dòng)的關(guān)系量化機(jī)械運(yùn)動(dòng)。
動(dòng)量守恒的條件表述高中物理復(fù)習(xí)知識點(diǎn)2
一、動(dòng)量
1、動(dòng)量：運(yùn)動(dòng)物體的質(zhì)量和速度的乘積叫做動(dòng)量．P=mv
是矢量，方向與速度方向相同；動(dòng)量的合成與分解，按平行四邊形法則、三角形法則．是狀態(tài)量；
通常說物體的動(dòng)量是指運(yùn)動(dòng)物體某一時(shí)刻的動(dòng)量（狀態(tài)量），計(jì)算物體此時(shí)的動(dòng)量應(yīng)取這一時(shí)刻的瞬時(shí)速度。
是相對量；物體的動(dòng)量亦與參照物的選取有關(guān)，常情況下，指相對地面的動(dòng)量。單位是kg？m/s；
2、動(dòng)量和動(dòng)能的區(qū)別和聯(lián)系
① 動(dòng)量的大小與速度大小成正比，動(dòng)能的大小與速度的大小平方成正比。即動(dòng)量相同而質(zhì)量不同的物體，
其動(dòng)能不同；動(dòng)能相同而質(zhì)量不同的物體其動(dòng)量不同。
② 動(dòng)量是矢量，而動(dòng)能是標(biāo)量。因此，物體的動(dòng)量變化時(shí)，其動(dòng)能不一定變化；而物體的動(dòng)能變化時(shí)，其動(dòng)量一定變化。
�、� 因動(dòng)量是矢量，故引起動(dòng)量變化的原因也是矢量，即物體受到外力的沖量；動(dòng)能是標(biāo)量，
引起動(dòng)能變化的原因亦是標(biāo)量，即外力對物體做功。
�、� 動(dòng)量和動(dòng)能都與物體的質(zhì)量和速度有關(guān)，兩者從不同的角度描述了運(yùn)動(dòng)物體的特性，且二者大小間存在關(guān)系式：P2＝2mEk
3、動(dòng)量的變化及其計(jì)算方法
動(dòng)量的變化是指物體末態(tài)的動(dòng)量減去初態(tài)的動(dòng)量，是矢量，對應(yīng)于某一過程（或某一段時(shí)間），是一個(gè)非常重要的物理量，其計(jì)算方法：
�。�1）ΔP=Pt一P0，主要計(jì)算P0、Pt在一條直線上的情況。
�。�2）利用動(dòng)量定理 ΔP=F？t，通常用來解決P0、Pt；不在一條直線上或F為恒力的情況。
二、沖量
1、沖量：力和力的作用時(shí)間的乘積叫做該力的沖量．
是矢量，如果在力的作用時(shí)間內(nèi)，力的方向不變，則力的方向就是沖量的方向；沖量的'合成與分解，按平行四邊形法則與三角形法則．沖量不僅由力的決定，還由力的作用時(shí)間決定。而力和時(shí)間都跟參照物的選擇無關(guān)，所以力的沖量也與參照物的選擇無關(guān)。單位是N？s；
2、沖量的計(jì)算方法
�。�1）I= F？t．采用定義式直接計(jì)算、主要解決恒力的沖量計(jì)算問題。I=Ft
�。�2）利用動(dòng)量定理 Ft=ΔP．主要解決變力的沖量計(jì)算問題，但要注意上式中F為合外力（或某一方向上的合外力）。
三、動(dòng)量定理
1、動(dòng)量定理：物體受到合外力的沖量等于物體動(dòng)量的變化．Ft=mv/一mv或 Ft＝p/－p；
該定理由牛頓第二定律推導(dǎo)出來：（質(zhì)點(diǎn)m在短時(shí)間Δt內(nèi)受合力為F合，合力的沖量是F合Δt；質(zhì)點(diǎn)的初、未動(dòng)量是 mv0、mvt，動(dòng)量的變化量是ΔP=Δ（mv）=mvt－mv0．根據(jù)動(dòng)量定理得：F合=Δ（mv）/Δt）
2．單位：N？S與kgm／s統(tǒng)一：lkgm／s=1kgm／s2？s=N？s；
3．理解：（1）上式中F為研究對象所受的包括重力在內(nèi)的所有外力的合力。
�。�2）動(dòng)量定理中的沖量和動(dòng)量都是矢量。定理的表達(dá)式為一矢量式，等號的兩邊不但大小相同，而且方向相同，在高中階段，動(dòng)量定理的應(yīng)用只限于一維的情況。這時(shí)可規(guī)定一個(gè)正方向，注意力和速度的正負(fù)，這樣就把矢量運(yùn)算轉(zhuǎn)化為代數(shù)運(yùn)算。
�。�3）動(dòng)量定理的研究對象一般是單個(gè)質(zhì)點(diǎn)。求變力的沖量時(shí)，可借助動(dòng)量定理求，不可直接用沖量定義式．
四、動(dòng)量守恒定律
內(nèi)容：相互作用的物體系統(tǒng)，如果不受外力，或它們所受的外力之和為零，它們的總動(dòng)量保持不變。即作用前的總動(dòng)量與作用后的總動(dòng)量相等．（研究對象：相互作用的兩個(gè)物體或多個(gè)物體所組成的系統(tǒng)）
動(dòng)量守恒定律適用的條件
守恒條件：①系統(tǒng)不受外力作用。 （理想化條件）
�、谙到y(tǒng)受外力作用，但合外力為零。
�、巯到y(tǒng)受外力作用，合外力也不為零，但合外力遠(yuǎn)小于物體間的相互作用力。
�、芟到y(tǒng)在某一個(gè)方向的合外力為零，在這個(gè)方向的動(dòng)量守恒。
�、萑^程的某一階段系統(tǒng)受合外力為零，該階段系統(tǒng)動(dòng)量守恒，
即：原來連在一起的系統(tǒng)勻速或靜止（受合外力為零），分開后整體在某階段受合外力仍為零，可用動(dòng)量守恒。
例：火車在某一恒定牽引力作用下拖著拖車勻速前進(jìn)，拖車在脫勾后至停止運(yùn)動(dòng)前的過程中（受合外力為零）動(dòng)量守恒
常見的表達(dá)式
不同的表達(dá)式及含義（各種表達(dá)式的中文含義）：
P＝P′ 或 P1＋P2＝P1′＋P2′或 m1V1＋m2V2＝m1V1′＋m2V2′
�。ㄆ渲衟/、p分別表示系統(tǒng)的末動(dòng)量和初動(dòng)量，系統(tǒng)相互作用前的總動(dòng)量P等于相互作用后的總動(dòng)量P′）
ΔP＝0 （系統(tǒng)總動(dòng)量變化為0，或系統(tǒng)總動(dòng)量的增量等于零。）
Δp1=－Δp2，（其中Δp1、Δp2分別表示系統(tǒng)內(nèi)兩個(gè)物體初、末動(dòng)量的變化量，表示兩個(gè)物體組成的系統(tǒng)，各自動(dòng)量的增量大小相等、方向相反）。
如果相互作用的系統(tǒng)由兩個(gè)物體構(gòu)成，動(dòng)量守恒的實(shí)際應(yīng)用中具體來說有以下幾種形式
A、m1vl＋m2v2＝m1v/l＋m2v/2，各個(gè)動(dòng)量必須相對同一個(gè)參照物，適用于作用前后都運(yùn)動(dòng)的兩個(gè)物體組成的系統(tǒng)。
B、0= m1vl＋m2v2，適用于原來靜止的兩個(gè)物體組成的系統(tǒng)。
C、m1vl＋m2v2=（m1＋m2）v，適用于兩物體作用后結(jié)合在一起或具有共同的速度。
原來以動(dòng)量（P）運(yùn)動(dòng)的物體，若其獲得大小相等、方向相反的動(dòng)量（－P），是導(dǎo)致物體靜止或反向運(yùn)動(dòng)的臨界條件。即：P+（－P）=0
4。 爆炸現(xiàn)象的三個(gè)規(guī)律
（1）動(dòng)量守恒：由于爆炸是在極短的時(shí)間內(nèi)完成的，爆炸物體間的相互作用力遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于受到的外力，所以在爆炸過程中，系統(tǒng)的總動(dòng)量守恒。
（2）動(dòng)能增加：在爆炸過程中，由于有其他形式的能量（如化學(xué)能）轉(zhuǎn)化為動(dòng)能，所以爆炸前后系統(tǒng)的總動(dòng)能增加。
�。�3）位置不變：爆炸和碰撞的時(shí)間極短，因而作用過程中，物體產(chǎn)生的位移很小，一般可忽略不計(jì)，可以認(rèn)為爆炸或碰撞后仍然從爆炸或碰撞前的位置以新的動(dòng)量開始運(yùn)動(dòng)。
動(dòng)量守恒的條件表述高中物理復(fù)習(xí)知識點(diǎn)3
全面理解動(dòng)量守恒定律
定義：如果一個(gè)系統(tǒng)不受外力或所受外力的矢量和為零，那么這個(gè)系統(tǒng)的總動(dòng)量保持不變，這個(gè)結(jié)論叫做動(dòng)量守恒定律。動(dòng)量守恒定律是自然界中最重要最普遍的守恒定律之一，它既適用于宏觀物體，也適用于微觀粒子；既適用于低速運(yùn)動(dòng)物體，也適用于高速運(yùn)動(dòng)物體。
動(dòng)量守恒定律的適用條件：
�。�1）系統(tǒng)不受外力或系統(tǒng)所受的外力的合力為零。
（2）系統(tǒng)所受外力的合力雖不為零，但比系統(tǒng)內(nèi)力小得多。
（3）系統(tǒng)所受外力的合力雖不為零，但在某個(gè)方向上的分力為零，則在該方向上系統(tǒng)的總動(dòng)量保持不變？？分動(dòng)量守恒。
注意：
（1）區(qū)分內(nèi)力和外力。
碰撞時(shí)兩個(gè)物體之間一定有相互作用力，由于這兩個(gè)物體是屬于同一個(gè)系統(tǒng)的，它們之間的力叫做內(nèi)力；系統(tǒng)以外的物體施加的，叫做外力。
�。�2）在總動(dòng)量一定的情況下，每個(gè)物體的動(dòng)量可以發(fā)生很大變化。
例如：靜止的兩輛小車用細(xì)線相連，中間有一個(gè)壓縮的彈簧。燒斷細(xì)線后，由于彈力的作用，兩輛小車分別向左右運(yùn)動(dòng)，它們都獲得了動(dòng)量，但動(dòng)量的矢量和為零。
動(dòng)量守恒的數(shù)學(xué)表述形式：
�。�1）p=p′
即系統(tǒng)相互作用開始時(shí)的總動(dòng)量等于相互作用結(jié)束時(shí)（或某一中間狀態(tài)時(shí)）的總動(dòng)量。
�。�2）Δp=0
即系統(tǒng)的總動(dòng)量的變化為零。若所研究的系統(tǒng)由兩個(gè)物體組成，則可表述為：
m1v1+m2v2=m1v1′+m2v2′ （等式兩邊均為矢量和）
�。�3）Δp1=—Δp2
即若系統(tǒng)由兩個(gè)物體組成，則兩個(gè)物體的動(dòng)量變化大小相等，方向相反，此處要注意動(dòng)量變化的矢量性。在兩物體相互作用的過程中，也可能兩物體的動(dòng)量都增大，也可能都減小，但其矢量和不變。
動(dòng)量定理與動(dòng)能定理的區(qū)別：
動(dòng)量定理Ft=mv2—mv1反映了力對時(shí)間的累積效應(yīng)，是力在時(shí)間上的積累。為矢量，既有大小又有方向。 動(dòng)能定理Fs=1/2mv2—1/2mv02反映了力對空間的累積效應(yīng)，是力在空間上的積累。為標(biāo)量，只有大小沒有方向。
系統(tǒng)內(nèi)力只改變系統(tǒng)內(nèi)各物體的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，不能改變整個(gè)系統(tǒng)的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，只有外力才能改變整個(gè)系統(tǒng)的運(yùn)動(dòng)狀態(tài)，所以，系統(tǒng)不受或所受外力為0時(shí)，系統(tǒng)總動(dòng)量保持不變。
爆炸與碰撞的比較：
�。�1）爆炸，碰撞類問題的共同特點(diǎn)是物體的相互作用突然發(fā)生，相互作用的力為變力，作用時(shí)間很短，作用力很大，且遠(yuǎn)大于系統(tǒng)所受的外力，故可用動(dòng)量守恒定律處理。
�。�2）在爆炸過程中，有其他形式的能轉(zhuǎn)化為動(dòng)能，系統(tǒng)的動(dòng)能在爆炸后可能增加；在碰撞過程中，系統(tǒng)總動(dòng)能不可能增加，一般有所減少轉(zhuǎn)化為內(nèi)能。
�。�3）由于爆炸，碰撞類問題作用時(shí)間很短，作用過程中物體的位移很小，一般可忽略不計(jì)，可以把作用過程作為一個(gè)理想化過程簡化處理，即作用后還從作用前的瞬間的位置以新的動(dòng)量開始運(yùn)動(dòng)。
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